Кетов в: Кетов В. | это… Что такое Кетов В.?

Кетов В. | это… Что такое Кетов В.?

Владислав Кетов

Владислав Степанович Кетов (род. 10 февраля 1949) — российский путешественник и художник.

Разработал и осуществляет проект первого в мире путешествия действительно вокруг земли (суши) вдоль береговой линии континентов — Европы, Африки, Азии, Северной и Южной Америки на экологически чистом транспорте.

Содержание

  • 1 Биография
  • 2 Путешествие
    • 2.1 Проект «ЭДЕМ»
    • 2.2 Этапы путешествия
      • 2.2.1 Основной этап
      • 2.2.2 Этап «Сканди-невия»
      • 2.2.3 Этап «Аляска-Ванкувер»
  • 3 Примечания
  • 4 Ссылки

Биография

Родился 10 февраля 1949 года в селе Карлыханово Белокатайского района Башкирии. Детство провёл в Свердловске (ныне Екатеринбург).

1971-1977. Уральский университет, отделение искусствоведения. Разработка своей теории изобразительного искусства.

1979. Переезд в Ленинград. Работа художником, занятия в институте им. Мухиной, два года в Академии художеств.

1983. Создание студии для взрослых «ОБРАЗ» и руководство ею до 1991г. В годы перестройки — организатор первых свободных художественных выставок-ярмарок.

1983-1990. Инструктор велотуризма — штурман и руководитель более 10 велопоходов от 1й до 5й категорий сложности: Карельский перешеек, Крым, Кавказ, Карпаты, Саяны, Алтай, ГДР, Польша.

1983. Первый дальний одиночный веломаршрут: Ленинград — Куйбышев — Уфа — Свердловск. 2 200км. В ходе этой поездки пришла идея первого в истории путешествия действительно вокруг земли — то есть вокруг суши, вдоль контура континентов.

30 сентября 1988. Идея путешествия запатентована в Советско-американском фонде «Культурная инициатива». (Патент № 3101).

14 Мая 1991. Начало путешествия и реализации проекта «ЭДЕМ».

2003. Туристско-спортивным союзом России Госкомспорта РФ присвоено звание «Выдающийся путешественник России» (удостоверение №1) «за совершение уникального, первого в истории человечества путешествия вокруг земли вдоль береговой линии континентов» [1].

Путешествие

Путешествие Владислава Кетова является уникальным по нескольким параметрам: по способу передвижения (разными видами экологически чистого транспорта, большая часть на велосипеде), по идее маршрута (вдоль единственной естественной линии, которая есть на любой карте мира — контуру континентов), и по протяженности (более четырёх экваторов).

Впервые один человек, совершенно автономно, без всякого сопровождения, объехал на велосипеде Европу, Африку, юг и юго-восток Азии, обе Америки (кроме арктического побережья), преодолев 144 000 километров [2].

Пройдено 93 страны, 8 зон боевых действий (Югославия, Ближний Восток, Западная Сахара, Ангола, Мозамбик, Северо-Восточная Африка и Аравийский полуостров, Камбоджа, Колумбия).

На пути преодолены пустыни: Синайская, Западная Сахара, пустыня Намиб, Восточная Сахара, Аравийская пустыня, Наска, Атакама и другие аридные зоны; горные районы: Пиренеи, горное побережье Южной Европы и Малой Азии, горы Атлас, береговые нагорья Намибии и Южной Африки, Береговые хребты тихоокеанского побережья Северной Америки, горы Гватемалы и Никарагуа, Анды, в том числе в последних 5 раз горные перевалы выше 3 000 м.

Проект «ЭДЕМ»

Название проекта «ЭДЕМ» — сокращение слов Этическое Экологическое Движение на русском и английском языках. Проект утверждает этическое и экологическое ценности как определяющие для сохранения и развития жизни на земле. Организация ООН по проблемам окружающей Среды — UNEP(англ.) в 1995 году присвоила Владиславу Кетову статус своего представителя UNEP globetrotter [3].

Этапы путешествия

Основной этап

1991-2000. Совершенно автономно, на велосипеде объехал по контуру: Европу, Африку, юг и юго-восток Азии, обе Америки…

  • Европа и Малая Азия: (14 мая 1991 — апрель 1993)

Россия — Польша — Германия — Дания — Германия — Голландия — Бельгия — Франция — Испания — Португалия — Испания — Франция — Монако — Италия — Словения — Хорватия — Венгрия — Югославия — Албания — Греция — Турция — Сирия — Ливан — Кипр — Израиль

  • Африка и Аравийский полуостров: (апрель 1993-ноябрь 1995)

Египет — Тунис — Алжир — Марокко — Западная Сахара — Мавритания — Сенегал — Гамбия — Гвинея Биссау — Гвинея — Кот Де Ивуар — Гана — Того — Бенин — Нигерия — Камерун — Экваториальная Гвинея — Габон — Конго — Кабинда — Ангола — Намибия — ЮАР — Мозамбик — Танзания — Кения — Эфиопия — Джибути — Йемен — Оман — ОАЭ

  • Азия: (декабрь 1995-октябрь 1997)

Иран — Пакистан — Индия — Бангладеш — Мьянма(Бирма) — Таиланд — Малайзия — Сингапур — Малайзия — Таиланд — Кампучия — Вьетнам — Гонконг — Китай — Россия

  • Америка (26 сентября 1998-14 ноября 2000)

Канада — США — Мексика — Гватемала — Сальвадор — Гондурас — Никарагуа — Коста Рика — Панама — Колумбия — Эквадор — Перу — Чили — Аргентина — Уругвай — Бразилия — Гвиана — Суринам — Гайана — Венесуэла — Колумбия — Белиз — Мексика — США — Канада

Этап «Сканди-невия»
  • 14 июня 2005 — 13 сентября 2005.

Россия – Норвегия – Швеция – Финляндия. Дистанция – 9200 км.

Этап «Аляска-Ванкувер»
  • 3 июля 2006 — 13 августа 2006

Города: Гомер — Солдотня — Анкоридж — Гленналлен — Ток — Клюкван — Хайнес — Джуно — Петербург — Принц Руперт — Террас — Принц Джордж — Лиллует — Ванкувер. Дистанция – 3350 км.

Примечания

  1. Список награждённых знаком «Выдающийся путешественник России»
  2. Анимированная карта путешествия
  3. Описание проекта на официальном сайте

Ссылки

  • Официальный сайт путешественника
  • Интервью Монреальской газете Bi-weekly

В статье использована информация с сайта Владислава Кетовас согласия владельца.

Georgiy Ketov — профиль игрока 22/23

Данные игрока

Точное амплуа

Основное амплуа:
Центр. полузащитник

Стоимость

Текущая стоимость:

Максимальная стоимость:

25 тыс €

02 июня 2021 г.

Последнее изменение: 02 июня 2022 г.

К подробной информации о стоимости

Факты и цифры

Имя на родине:
Кетов Георгий Александрович
Дата рождения:
25 сент. 2003 г.
Место рождения:

Moskau  
Возраст:
19
Рост:
1,78 м
Национальность:

  Россия
Амплуа:

Полузащитник — Центр. полузащитник
Ударная нога:
правая

Нынешний клуб:

Чертаново Москва
В команде с:

08 сент. 2022 г.
Контракт до:
30 июня 2023 г.

Трансферная история

Сезон

Дата

Уходит из

Переходит в

РС

Сумма компенсации

22/23

08 сент. 2022 г.

Чертаново II

Чертаново

21/22

12 июля 2021 г.

Химки II

Чертаново II

25 тыс €

Свободный агент

20/21

24 февр. 2021 г.

Химки U19

Химки II

Общий трансферный доход:

Статистика выступлений за всю карьеру

Турнирwettbewerb     
всего: 24513801.902
МФЛ24513801. 902

Полная статистика выступлений

13.6.1: Комплекты, бюстгальтеры, скобки и операторы

  1. Последнее обновление
  2. Сохранить как PDF
  • Идентификатор страницы
    52456
    • Пол Пенфилд-младший
    • Массачусетский технологический институт через MIT OpenCourseWare

    Кеты, бюстгальтеры, скобки и операторы являются строительными кирпичиками скобочной нотации, которая является наиболее часто используемой нотацией для квантово-механических систем. Их можно рассматривать как векторы-столбцы, векторы-строки, скалярные произведения и матрицы соответственно.

    \(| Кэт \рангл\)

    Кет — это просто вектор-столбец, состоящий из комплексных чисел. Он представлен как:

    \(|k\rangle=\left(\begin{array}{l}
    k_{1} \\
    k_{2}
    \end{массив}\right)=\overrightarrow {k}. \tag{ 13.5}\)

    Символ \(k\) внутри ket \(| k \rangle\) является меткой, по которой мы идентифицируем этот вектор. Два кета \(| 0\rangle\) и \(| 1\rangle\) используются для представления двух логических состояний кубитов и имеют стандартное векторное представление

    .

    \[
    |0\rangle=\left(\begin{array}{l}
    1 \\
    0
    \end{array}\right) \quad|1\rangle=\left(\begin{array} {l}
    0 \\
    1
    \end{массив}\right). \tag{13.6}
    \номер\]

    Напомним из уравнения 13.1, что суперпозиция двух квантовых состояний \(\psi_0\) и \(\psi_1\) равна

    \(\psi = \alpha \psi_0 + \beta \psi_1 \tag{13.7}\)

    , где \(\alpha\) и \(\beta\) — комплексные числа. В квадратных скобках эта суперпозиция \(| 0\rangle\) и \(| 1\rangle\) может быть записана как

    \[
    \begin{align*}
    |\psi\rangle &=\alpha|0\rangle+\beta|1\rangle \tag{13. 8}\\
    &=\alpha\left(\begin{array} {l}
    1 \\
    0
    \end{массив}\right)+\beta\left(\begin{array}{l}
    0 \\
    1
    \end{массив}\right) \tag{ 13.9}\\
    &=\left(\begin{array}{c}
    \alpha \\
    \beta
    \end{array}\right) \tag{13.10}
    \end{align*}
    \nonumber \]

    \(\Лангле Бюстгальтер |\)

    Бюстгальтеры являются эрмитовыми сопряженными кетов. То есть для данного кета соответствующий бюстгальтер представляет собой вектор-строку (транспонированный кет), где элементы комплексно сопряжены. Например, кубит из 13.10 имеет соответствующий бюстгальтер \(\langle \psi |\), полученный в результате эрмитова сопряжения уравнения 13.10 92\) Звезда (*) — это общепринятое обозначение сопряженного комплексного числа: \((a + i b)* = a − i b\), если \(a\) и \(b\) — действительные числа.

    \(\langle Bra | Кет \rangle\)

    Скалярное произведение является произведением бюстгальтера (вектор-строка) \(\langle q |\) на кет (вектор-столбец) \(| k\rangle\), оно называется скобкой и обозначается \(\langle q | k\rangle\), и это как раз то, что вы ожидаете от линейной алгебры

    \[\langle q \mid k\rangle=\left(\begin{array}{ll}
    q_{1}^{*} & q_{2}^{*} 9{*} k_{j}. \тег{13.16} \]

    Обратите внимание, что результатом \(\langle q | k\rangle \) является комплексное число.

    Скобки позволяют нам ввести очень важное свойство кетов. Кеты всегда предполагаются нормализованными, что означает, что скалярное произведение кета само по себе равно 1. Это означает, что по крайней мере один из элементов в вектор-столбце кета должен быть ненулевым. Например, скалярное произведение произвольного кубита \((| \psi \rangle\)) самого по себе, \(\rangle \psi | \psi \rangle\) = 1, поэтому 9{2} \tag{13.18}
    \end{align*}

    \(\widehat{Операторы}\)

    Операторы — это объекты, преобразующие один набор \(| k\rangle\) в другой набор \(| q\rangle\). Операторы представлены шляпами: \(\hat{O}\). Из нашего определения кет следует, что оператор — это просто матрица,

    \begin{align*}
    \widehat {O}|k\rangle &=\left(\begin{array}{ll}
    o_{11} & o_{12} \\
    o_{21} & o_{ 22}
    \end{массив}\right) \times\left(\begin{array}{l}
    k_{1} \\ 9{\ кинжал} \ widehat {O} = \ mathbb {I} \). Операторы, обладающие этим свойством, называются унитарными, а их обратный равен своему сопряженному. Все квантово-механические операторы должны быть унитарными, иначе нормализация распределения вероятностей не сохранялась бы при преобразованиях кет. Обратите внимание, что это то же самое рассуждение, которое мы использовали, чтобы потребовать, чтобы эволюция времени была унитарной еще в главе 10. С физической точки зрения унитарность означает, что выполнение, а затем отмена операции, определяемой \(\widehat{O}\), должно оставить нас с то же самое мы имели в происхождении (обратите внимание на сходство с определением обратимости).

    Существует простой способ построить оператор, если мы знаем входной и выходной наборы. Мы можем использовать внешний продукт, то есть произведение вектора-столбца на вектор-строку (точечный продукт часто также называют внутренним или внутренним продуктом, отсюда и название внешнего продукта). Мы можем построить оператор \(\widehat{O}\), используя внешнее произведение кета на бюстгальтер

    \[\widehat{O}|k\rangle=(|q\rangle\langle k|)\;|k\rangle=|q\rangle\langle k \mid k\rangle=|q\rangle \tag{ 13. 23} \]

    обратите внимание, что это было бы невозможно, если бы кеты не были нормализованы до 1; по-другому можно сказать, что нормализация кет подкрепляет тот факт, что операторы, построенные таким образом, являются унитарными.

    Например, чтобы преобразовать кубит в состоянии \(| 0\rangle\) в кубит в состоянии \(| \psi \rangle\), определенном выше, мы строим оператор

    \[\widehat{O}_{2}=\alpha \;|\;0\rangle\langle 0\;|+\beta| \;1\угол\угол 0\;| \тег{13.24} \]

    мы можем убедиться, что этот оператор дает ожидаемый результат

    \begin{align*}
    \widehat{O}_{2}|\;0\rangle &=\alpha\;|\;0\rangle\langle 0 \mid 0\rangle+\beta\;|\; 1\rangle\langle 0 \mid 0\rangle \\
    &=\alpha\;|\;0\rangle 1+\beta\;|\;1\rangle 1 \\
    &=\alpha\;|\ ;0\rangle+\beta\;|\;1\rangle \\
    &=|\;\psi\rangle \tag{13.25}
    \end{align*}

    мы только что выполнили наше первое квантовое вычисление!

    В книгах по квантовой механике принято сбрасывать шляпу с операторов \((\widehat{O} → O)\) для «упрощения обозначений». Часто на начальном уровне (а также на продвинутом уровне) это упрощение приводит к путанице между операторами и скалярами; в этих заметках мы постараемся этого избежать. 9{*} \Psi d x\).


    Эта страница под названием 13.6.1: Kets, Bras, Brackets, and Operators используется в соответствии с лицензией CC BY-NC-SA 4.0 и была создана, изменена и/или курирована Полом Пенфилдом-младшим (MIT OpenCourseWare) через исходный контент, отредактированный в соответствии со стилем и стандартами платформы LibreTexts; подробная история редактирования доступна по запросу.

    1. Наверх
      • Была ли эта статья полезной?
      1. Тип изделия
        Раздел или Страница
        Автор
        Пол Пенфилд
        Лицензия
        CC BY-NC-SA
        Версия лицензии
        4,0
        Программа OER или Publisher
        MIT OpenCourseWare
      2. Теги
        1. источник@https://ocw. mit.edu/courses/6-050j-information-and-entropy-spring-2008/

      Как использовать кеты, эрмитову сопряженную систему и нотацию Бракета

      Что общего между нотацией Дирака и эрмитовой сопряженной системой? Они помогают физикам описывать действительно большие векторы. В большинстве задач квантовой физики векторы могут быть бесконечно большими — например, движущаяся частица может находиться в бесконечном числе состояний. Обработка больших массивов состояний с помощью векторной записи непроста, поэтому вместо того, чтобы каждый раз явно записывать весь вектор, квантовая физика обычно использует нотацию, разработанную физиком Полом Дираком — нотацию Дирака или скобки.

      Сокращение векторов состояний как kets

      Нотация Дирака

      сокращает вектор состояния как ket , например:

      Например, если вы пытаетесь найти вероятности того, что может показать пара брошенных игральных костей, вы можете записать вектор состояния в виде кет следующим образом:

      Здесь компоненты вектора состояния представлены числами. Однако чаще каждый компонент представляет собой функцию, примерно такую:

      Вы можете использовать функции как компоненты вектора состояния, если они являются линейно независимыми функциями (и поэтому могут рассматриваться как независимые оси в гильбертовом пространстве). В общем, набор векторов

      Число

      в гильбертовом пространстве линейно независимо, если единственным решением следующего уравнения является то, что все коэффициенты a i = 0:

      То есть, пока вы не можете записать какой-либо один вектор в виде линейной комбинации других, векторы линейно независимы и, таким образом, образуют действительный базис в гильбертовом пространстве.

      Написание эрмитовой конъюгаты в виде бюстгальтера

      Для каждого комплекта есть соответствующий бюстгальтер. (Термины происходят от бюстгальтер-кет или скобка .) Бюстгальтер является эрмитовым сопряжением соответствующего кета.

      Предположим, вы начинаете с этого кета:

      Символ звездочки (*) в следующем уравнении означает комплексное сопряжение. (Комплексное сопряжение переворачивает знак, соединяющий действительную и мнимую части комплексного числа.) Таким образом, соответствующий бюстгальтер, который вы записываете как

      Бюстгальтер — это вектор-строка:

      Обратите внимание, что если какой-либо из элементов кет является комплексным числом, вы должны взять их комплексное сопряжение при создании соответствующего бюстгальтера. Например, если ваше комплексное число в кет a + bi , его комплексное сопряжение в бюстгальтере a bi .

      Умножение бюстгальтеров и комплектов

      Вы можете взять изделие из комплекта и бюстгальтера, обозначенное как

      .

      вот так:

      Это просто умножение матриц, и результат тот же, что и при суммировании квадратов элементов:

      Так и должно быть, ведь суммарная вероятность должна в сумме равняться 1. Следовательно, в общем случае произведение лифчика на кет равно 1:

      Если это соотношение выполнено, кет

      считается нормализованным.